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By Willy J.G. Bräunling

Dieses Buch bietet eine umfassende und detaillierte Behandlung der wichtigsten Fragen zu Flugzeug- und Gasturbinenantrieben für Ingenieure, ein hervorragendes Kompendium für fortgeschrittene Studenten. Es hat sich in kurzer Zeit einen herausragenden Platz in der Fachliteratur erobert.

Eine leicht verständliche Einführung in die zugehörigen Aspekte der Aerodynamik und der Thermodynamik vereinfacht den Einstieg in die Theorie ganz erheblich und schafft so sichere Grundlagen. In weiteren Abschnitten werden entscheidende Begriffe und technisch/physikalische Zusammenhänge anschaulich definiert und parametrische Kreisprozessanalysen idealer und realer Triebwerke vorgestellt. Eine Klassifizierung der Flugzeugtriebwerke und Funktionsbeschreibungen der Hauptkomponenten fehlen ebenso wenig wie die Thermo- und Aerodynamik thermischer Turbomaschinen. Anhand zahlreicher durchgerechneter Beispiele wird der Einstieg in die verschiedenen Wege der Vorauslegung von Triebwerken uns dessen Komponenten eröffnet. Neu hinzugekommen ist ein Kapitel über Propeller- und Propellersysteme.

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Flugzeugtriebwerke: Grundlagen, Aero-Thermodynamik, Kreisprozesse, Thermische Turbomaschinen, Komponenten- Und Emissionen

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10) a(qt , pt ; r) = a(q, p; r,t) → a(r,t) ≡ a(q, p; r,t) . This correspondence has to meet two requirements. The first one is that the irregular spatio-temporal evolution of the dynamical function must be smoothed out when the corresponding field is obtained. The second condition is that the field cannot depend on the initial mechanical state of the system. 11) the correspondence is established upon multiplication of a(q, p; r,t) by a function ρ (q, p) and subsequent integration over all the initial mechanical states (q, p).

18). As a matter of fact, according to the first postulate of classical statistical physics, ρ (q, p;t) can be any non-negative normalizable function. 19) 50 3 Statistical Physics indicates that ρ (q, p) is a function of the integrals of motion of the system. 13) are satisfied). As indicated in Chap. 1, in general every mechanical system in the absence of external forces has only seven additive integrals of motion: energy, linear momentum, and angular momentum. Note that, in view of the fact that linear momentum and angular momentum are associated to a global translation and a global rotation of the system, respectively (which should not affect the thermodynamics of the system), it may be admitted that the only relevant integral of motion is the energy.

In the diagram an isotherm T = T0 has been included (dash-dotted line). The rectilinear segment, at a pressure p0 , is chosen so that the areas abc and cde are equal p d 2 p0 1 a c e T = T0 b 2+1 v1’ v2 v2’ v1 v As a typical example, Figs. 15 show the phase diagrams of a simple system containing three phases: solid (S), liquid (L), and vapor (V). 81) in which the three phases coexist. Observe that in these diagrams the vapor–liquid coexistence line ends at a critical point (Tc , pc ) where the two phases have the same structure and merge into the so-called fluid phase (F).

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