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133): ap av ap pv dA -+p-+v-+-- =0 at ax ax A dx Impulsgleichung Gl. 134): av av 1 ap -+v-+--+ir=O at ax p ax Energiegleichung fur das ideale Gas Gl. 141): ap - a 2(a- p + vap) -ap + vat ax at ax (K - 1)(q. + vjr)P = 0 Entropieanderung eines Teilchens Gl. 142): ds dt q + vir T Je nach Anwendungsfall kommen unterschiedliche Losungsansatze fur die Grundgleichungen zur Anwendung, es folgen kurze Ausfiihrungen zur Schalltheorie, zum Charakteristikenverfahren sowie zu numerischen Differenzenverfahren.

Betrachtet man ein mitbewegtes Volumen Vet) mit der massenundurchlassigen Begrenzungsflache A(t), erhalt man ein bewegtes, geschlossenes System mit konstanter Masse m (Lagrange'sches System, Zeitaufnahme) (Abb. 7a). Wahlt man ein raumfestes, offenes System, sind Volumen V und Begrenzungsflache A konstant (Euler'sches System, Momentaufnahme) (Abb. 7b). Fur die meisten Anwendungsfalle ist die Euler'sche Betrachtungsweise vorteilhafter, sie soIl im Folgenden verwendet werden. Haufig wird die Andcrung einer Feldgrobe mit der Zeit, d.

Die durch die Reibung erhohte Temperatur des austretenden Stoffstroms einen Riickgewinn an Exergie ergibt. 128) Bei scharfen Offnungen (z. B. bei Blenden) tritt zusatzlich noch eine Einschniirung der Stromung auf einen kleineren Querschnitt als den Offnungsquerschnitt auf, die durch die Kontraktionsziffer a ausgedriickt werden kann: A2e = aA2. 129) Darin sind A2e der effektive und A2 der geometrische Querschnitt der Stromung. 130) me Darin sind der effektive Massenstrom und m, der Massenstrom bei isentroper Stromung durch den Querschnitt A2 nach Gl.

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